物理學(xué)----碰撞
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現(xiàn)在你已了解了粒子和剛體的運動，接著要看當(dāng)它們撞在一起時會發(fā)生什幺事情.這就是本章計論的主題，物別是告訴你如何處理粒子和剛體的碰撞反應(yīng)。
在開始之前,先將碰撞“偵測”和碰撞“反應(yīng)”做個區(qū)分。做個區(qū)分。碰撞偵測是計算的幾何問題，這牽扯到判斷兩物體(或更多)是否碰撞及在何處碰撞。而碰撞反應(yīng)是物理問題，牽涉到兩物體(或更多)在碰撞之后的運動。雖然這兩類問題密切相關(guān)，而本章將著重討論碰撞反應(yīng)方面的問題。
然而我必須說，碰撞偵測并沒有被忽略：它是假定物體不能互相穿透的實時仿真中要考慮的重要方面。碰撞反應(yīng)算法依據(jù)碰撞偵測算法的結(jié)果，以準(zhǔn)確地判斷任何碰撞的適當(dāng)反應(yīng)；因此，應(yīng)確定你的碰撞偵測法則是準(zhǔn)確而可靠的。也就是說，碰撞偵測不是件簡單的差事，我發(fā)現(xiàn)要完整地實現(xiàn)它比剛體仿真的物理層面還難上許多。就游戲應(yīng)用而言，執(zhí)行速度也是主要的議題，相信你是知道的，十分精確的碰撞偵測會很慢。正是由于速度和簡單的緣故，我們將利用邊界球體(以及邊界方塊)與邊和面的碰撞偵測法則。在第十三章、第十六章的范例仿真中將談到更多關(guān)于此主題的內(nèi)容。
本章中對剛體碰撞反應(yīng)的處理是根據(jù)標(biāo)準(zhǔn)的(牛頓)碰撞定律。碰撞的物體無論其結(jié)構(gòu)與材質(zhì)皆視為剛體。如同前幾章一樣，這里討論的剛體即使在碰撞時也不改變其外形。當(dāng)然，這只是理想化的情況。從日常經(jīng)驗中可知，當(dāng)物體相撞時它們會凹冊陷、彎曲、壓縮或起皺。例如，當(dāng)棒球擊中球棒時，棒球在撞擊的毫秒間會壓縮3/4英寸。盡管這是事實，我們?nèi)砸蕾囃暾姆治黾敖?jīng)驗方法來估算剛體碰撞。
這種標(biāo)準(zhǔn)的方法廣泛地應(yīng)用于工程機械設(shè)計、分析和仿真；然而，就剛體仿真而言，有另一套方法可使用，就是“懲罰法”(penalty method) (注1)。
懲罰法中，撞擊力就是使撞擊點上的物體間壓縮的暫時彈力。此彈力壓縮經(jīng)過很短暫的時間，并將大小相等且方向相反的力作用于碰撞物體上以仿真碰撞反應(yīng)。此方法的提議者說它有容易實現(xiàn)的好處。然而實現(xiàn)上碰到的困難之一是數(shù)值的不穩(wěn)定。懲罰法的使用還有其它爭議，在這里不加以討論。我將許多參考資料加入?yún)⒖嘉墨I中，若你有興趣可以看看。
沖量/動量定律
沖力的定義是作用時間非常短暫的力。例如，開槍時施加在子彈上的力稱為沖力。兩碰撞物體間的碰撞力也稱為沖力，當(dāng)你踢足球或以球棒擊中棒球時也是沖力。
沖量是一個向量，其大小等于動量的變化量。所謂的“沖量/動量”定律，就是力矩的變化等于所作用的沖量。關(guān)于定質(zhì)量及轉(zhuǎn)動慣量的問題。可寫成
線性沖量= F dt=m( -v )
角沖量= M dt=I( - )
這些等式中。F是沖力，M是沖力的力矩，t是時間，v是速度，下標(biāo)符號 ﹣表示沖撞前的瞬間， 上標(biāo)符號+表示沖撞后的瞬間。用下列等式便可求出平均沖力及力矩：
F=m( -v )/( - )
M=I( - )/( - )
考慮下面這個簡單的例子：150g (0.01028 slug)的子彈以槍口速度2480ft/s發(fā)射出去，通過24in.長的槍管共花了0.0008s；求子彈受到的沖量及平均沖力。本例中，子彈的質(zhì)量固定為150g，而其初速度為0；因此，其初動量為0。在開槍后一瞬間，子彈的動量為其質(zhì)量乘以槍口速度2480ft/s，得到動量等于25.2 slug.ft/s。沖量等于動量的變化量，所以是25.5 slug.ft/s。平均沖力等于沖量除以力作用的時間，本例為：
平均沖力=(25.5 slug-ft/s)/(0.0008s)
平均沖力 = lb
注：本文章用此準(zhǔn)方法并提到懲罰法，只是要讓你知道將示范的方法不只一個。大致來說，“懲罰法”中的“懲罰法”是指反彈常數(shù)，它通常很大，用來表示反彈的的僵硬程度從而表示碰撞物體的硬度(或軟度)。這些常數(shù)會在描述物體碰撞前后的運動等式中用到。
這是對沖量概念簡單而重要的說明，而在你處理剛體碰撞時也會用到相同的定律。撞擊期間，沖撞力通常很大，而撞擊時間很短。當(dāng)兩物體相撞時，兩者均施沖力于對方；這些力大小相等而方向相反。在步槍范例中，施于子彈上的沖量，也以反方向施于步槍上而產(chǎn)生后坐力。這就是牛頓第三運動定律。
撞擊
除了上一節(jié)討論的沖量/動量定律，標(biāo)準(zhǔn)的撞擊或碰撞反應(yīng)分析依據(jù)另一個基本定律：牛頓的動量守恒定律 － 當(dāng)剛體系統(tǒng)碰撞時，動量守恒。這表示固定質(zhì)量的物體，其質(zhì)量與速度之積的總和在撞擊前后是相等的：
-+ = -+
這里，m代表質(zhì)量，v代表速度，下標(biāo)符號1表示物體1、下標(biāo)符號2表示物體，下標(biāo)符號 – 表示撞擊前的瞬間，而下標(biāo)符號 + 表示撞擊后的瞬間。
本方法假設(shè)撞擊瞬間主要的力是沖撞力，其它的力都假設(shè)為在短時間內(nèi)可忽略。記住此假設(shè)，因為稍后的第十三章實現(xiàn)碰撞反應(yīng)2D實時仿真范例時，將用到它。先前提到剛體在碰撞時并不會改變外形，而你自身的經(jīng)中真實的物體在碰撞時確實改變了外形。真實世界中，動能會轉(zhuǎn)成應(yīng)變能(strain energy)，使物體變形。當(dāng)物體的變形是永久的時，能量消失，因此動能不會轉(zhuǎn)換。
動能
動能是關(guān)于移動物體的能量形式。動能等于物體從靜止加速所需的能量，也等于使移動物體靜止所需的能量。動能是物體速率或速度與其質(zhì)量的函數(shù)。線性動能的公式如下：
Kelinear=(1/2)
角或動動能是物體的轉(zhuǎn)動慣量及角速度的函數(shù)：
Keangular=(1/2)
兩碰撞物體間的動能守恒是指，兩物體碰撞的能量總和等于碰撞后的能量總和：
+ + +
牽涉到動量散失的碰撞稱為非彈性碰撞或塑性碰撞。例如，若以相反方向丟出兩個泥球，它們的動能轉(zhuǎn)化成使泥球變形的應(yīng)變能，而它們的碰撞反應(yīng)(即撞擊之后的運動)就沒那幺引人注目。若為完全非彈性碰撞，則兩泥球會粘在一塊且在撞擊后以相同的速度一起移動。動能守恒的碰撞稱為完全彈性碰撞。在這些碰撞中，所有物體動能的總和在撞擊前后是相等的。彈性碰撞(雖非完全彈性)的最佳范例是兩顆撞球間的碰撞，其中球的變形是可忽略的，而且在正常情況下是非永久的。
當(dāng)然事實上，碰撞大多介于完全彈性和完全非彈性這間。這表示就剛體而言(其外形不會改變)，將利用由經(jīng)驗得出的關(guān)系式為要仿真的碰撞的彈性程度定量。此關(guān)系式是碰撞物體的相對分離速度與相對接近速度的比例：
e= － (v - v )/(v - v )
這里，e是恢復(fù)系數(shù)(coefficient of restitution)且為物體材質(zhì)、結(jié)構(gòu)、幾何形狀的函數(shù)。這個系數(shù)可由特殊的碰撞實驗測得，例如，棒球與球棒或高爾夫球棍與球之間的碰撞。對于完全非彈性碰撞，e等于0；而對于完全彈碰撞，e等于1。對于既不是完全彈性也不是完全非彈性的碰撞的情況，e是介于0和1之間的任意值。在這方面，所考慮的速度沿著碰撞的作用線。
在無摩擦力的碰撞中，撞擊的作用線垂直(或正交)于碰撞的接觸面。當(dāng)物體速度沿著作用線時，這種碰撞稱為“中心碰撞”(central impact)。粒子與質(zhì)量分布均勻的球體遭受的撞擊都是中心碰撞。而直接中心碰撞發(fā)生在作用線通過碰撞物體質(zhì)心且速度沿著作用線時。當(dāng)物體速度不沿著作用線時，這種撞擊稱為“傾斜碰撞”(oblique impact)。你可以利用分量坐標(biāo)來分析傾斜碰撞，擔(dān)其中平行于作用線的分量才與撞擊有關(guān)，而垂直于作用線的分量則無。圖5-1顯示了這些撞擊。
來看一個例子，考慮圖5-2中兩顆撞球之間的碰撞。
兩顆球直徑都是標(biāo)準(zhǔn)的2.25in.，重量都為5.5oz.，假設(shè)碰撞幾乎是完全彈性的且恢復(fù)系數(shù)是0.9。若當(dāng)球1撞倒球2時其x方向的速度為20ft/s，如圖5-2所示，求兩球碰撞后的速度(不考慮摩擦力)。
所要做的第一件事就是確認(rèn)撞擊的作用線是沿著兩球重心聯(lián)機，因為兩物體皆為球體，所以其它用線亦垂直于球體表面。則其單位垂直向量可寫成：
n= /|n|
n=(0.866)i - (0.5)j
圖5-1：撞擊的種類
圖5-2：撞球碰撞范例
其中n是單位法線向量，r是球半徑，而i和j分別表示<span lang=EN-US style='font-family:"Trebuchet MS","sans-serif";mso-fareast-font-fami